Totální odraz a evanescentní vlny
Přechod od lomu k totálnímu odrazu není pro reálné paprsky skokový jev. Konečná šířka paprsku znamená přítomnost vln s nad- i podkritickými úhly. Navíc i za kritickým úhlem vlna stále vstupuje do opticky řidšího prostředí ve formě evanescentní vlny, s typickým dosahem několika násobků vlnové délky.
Polarizace:
Poměr indexů lomu:
Zkuste si:
- Nastavte úhel dopadu blízko nad kritickou hodnotu a sledujte tvar odražené vlny a prošlé části.
- Jak roste poměr šířky paprsku k vlnové délce, dopadající vlna je stále podobnější rovinné vlně. Všimněte si, jak se nedokonalosti vyhlazují, ale evanescentní oblast rozšiřuje. Naopak pro úzké paprsky jsou obě vlny velmi zkreslené.
- Malá odchylka od vyznačeného středu idealizovaného odraženého paprsku je způsobena tím, že k odrazu nedochází přesně v rovině rozhraní, ale v oblasti evanescentní vlny. Jedná se o tzv. Goos–Hänchenův efekt.
- Pro p-polarizovanou vlnu existuje Brewsterův úhel, při němž koeficient odrazu klesá na nulu. Dokážete jej najít?
- Pro silné rozdíly v optické hustotě si všimněte, jak se po průchodu zkrátí nebo prodlouží vlnová délka. Dokážete popsat pozorování při kolmém dopadu?
- Vykreslena je výchylka magnetického pole, která je pro μr = 1 na rozhraní dvou dielektrik spojitá. To nejlépe oceníte s velkou vlnovou délkou.
- Simulace vás nenechá zvolit paprsky tak úzké, že jejich Rayleighova vzdálenost by byla menší než okno.